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オランダ語版ウィキペディア "Sagnac-effect" 訳文

以下はオランダ版版ウィキペディア中の [サニャック効果] の項 [Sagnac-effect (laatst bewerkt op 7 jul 2007 om 13:22.)] の訳文であるただし、オランダ語版でのカテゴリ等、編集上のタグは原則として採用していない)。なお、訳文部分の著作権は、原文と同様 [GNU Free Documentation License] に従う。


サニャックが使った干渉計

Het Sagnac-effect is de faseverschuiving die optreedt als een systeem van twee tegengesteld roterende golven in zijn geheel een rotatie ondergaat. Het is genoemd naar de Franse natuurkundige Georges Sagnac die het effect voorspelde en aantoonde in 1913. Dit effect wordt onder andere gebruikt om rotatie te meten voor navigatiedoeleinden.
サニャック効果」は、2つの逆向きに周回している波動の組が全体として回転する場合に、発生する位相シフトである。その名称は、この効果を、最初に予測し実証してみせた (1913 年) フランスの物理学者ジョルジュ・サニャック (Georges Sagnac) によっている。この効果は、とりわけ、ナビゲーション・システムにおいて回転検出のために利用されている。

[[訳註:"navigatiedoeleinden" の意味が確認できていない。一応「ナビゲーション・システム」と訳しておく。]]

Geschiedenis
Huygens-Fresnel
De Nederlandse natuurkundige Christiaan Huygens ontdekte al dat licht uit golven bestaat. Isaac Newton beweerde echter dat licht uit deeltjes bestond. Deze theorie werd algemeen aanvaard, tot experimenten van Thomas Young en Augustin-Jean Fresnel begin 19e eeuw Huygens' golftheorie bevestigde.
歴史
ホイヘンスからフレネルへ
オランダの物理学者クリスティアーン・ホイヘンス (Christiaan Huygens) は、光が波動からなることを発見していたが、アイザック・ニュートン (Isaac Newton) は、光が粒子からなると主張した。この理論は、19 世紀初頭にトマス・ヤング (Thomas Young) とオーギュスタン・ジャン・フレネル (Augustin-Jean Fresnel) とによる実験がホイヘンスの波動論を裏付けるまで、広く受け入れられていた。

Aangezien golven een medium nodig hebben om zich te verplaatsen, zoals lucht voor geluid en water voor deining, dacht men dat voor licht dit medium ether zou zijn. Ook de aarde zou zich volgens deze theorie door de ether bewegen.
音には空気、波には水のように、波動は、伝搬するのに媒質を必要とするから、光にとってエーテルがこうした媒質であるはずだと考えられた。しかも、この理論によれば、地球自身がエーテル内を通過している。

Maxwell
In 1865 formuleerde James Clerk Maxwell zijn vier natuurkundige wetten van het elektromagnetisme, de theorie van elektrische en magnetische velden en elektromagnetische straling; de Wetten van Maxwell. In 1888 werden deze bevestigd door experimenten van Heinrich Hertz. Hieruit bleek dat licht een elektromagnetische golf is. Volgens deze wet planten alle elektromagnetische golven in een vacuüm zich voort met de snelheid c.
マクスウェル
1965 年、ジェームズ・クラーク・マクスウェル (James Clerk Maxwell) は、電場・磁場・電磁波の理論である電磁気学に関する4つの物理法則 (マクスウェルの法則) を定式化した。1888 年、これらの法則は、ハインリヒ・ヘルツ (Heinrich Hertz) の実験により裏付けられた。このことから、が電磁波であることが明らかとなった。この法則によれば、全ての電磁波は、真空中において光速度 c で伝搬する。

Michelson-Morley
De beweging van de aarde door de ether zou het mogelijk moeten maken om een verschil in de snelheid van het licht te meten. Aangezien de aarde zich rond de zon beweegt, moet er in ieder geval een relatieve beweging ten opzichte van de ether zijn, tenzij de aarde het middelpunt van het heelal zou zijn, een theorie die al eeuwen achterhaald was. Metingen van de lichtsnelheid waren echter dusdanig onnauwkeurig dat een verschilmeting onmogelijk was.
マイケルソン-モーリー
地球のエーテル内通過に応じて、光の速度の違いが測定されるべき筈であった。地球は太陽の周りを公転しているから、地球が宇宙の中心であるべきものであると云う全く何世紀も時代遅れの理論が成り立っていない限り、いずれにせよ、エーテル存在に関する相対的運動がなければならない。しかし、光の速度の測定が、まことに不正確なものであったため、違いの測定は不可能であった。

Met het beroemde Michelson-Morley-experiment uit 1887 werd dit probleem opgelost door de lichtgolven met zichzelf te vergelijken. Dit werd gedaan met een interferometer waarbij licht met behulp van spiegels verschillende banen dwars op elkaar te laten volgen. Het licht dat zich in dezelfde richting beweegt als de aarde - die zich met plm. 30 km/sec rond de zon beweegt - zou een snelheidsverschil moeten hebben ten opzichte van het licht dat zich daar dwars van beweegt. Dit snelheidsverschil zou in de interferometer een faseverschuiving opleveren die zich zou uiten in een verandering van het interferentiepatroon. Deze verschuiving werd echter niet waargenomen, tot verrassing van velen, waaronder Albert Michelson en Edward Morley zelf.
1887 年以降の有名なマイケルソン・モーリーの実験 (Michelson-Morley-experiment) により、この問題は、光の波動を自分自身と比較させることで解決された。この実験は、鏡の助けを藉りて、光が交差する別別の軌道をとるようにされた干渉計により行なわれた。太陽の周囲を約 30 km/s で移動している地球と同じ方向に進行する光は、交差する方向に進行する光に対して異なる速度を有する筈である。この速度のズレは、干渉計において、干渉縞の変化として現われる位相シフトを引き起こねばならない。しかし、このズレは確認されず、アルバート・マイケルソン (Albert Michelson) 及びエドワード・モーリー (Edward Morley) 自身を含め、多くの人びとを驚かせた。


[[訳註:"waarbij licht met behulp van spiegels verschillende banen dwars op elkaar te laten volgen"
waarbij: (関係副詞)
met behulp van: 「の助けを藉りて」
op elkaar: 「重なって」
verschillend: 「異なった」、「様ざまな」
banen: baan (「軌道」) の複数形。
dwars: 「横切った」
op elkaar: 「重なって」
]]
[[訳註:"plm" は "plus minus" 又は "plusminus" の略語。概数を表わす「約」。オランダ語特有?]]

Sagnac
Nieuwe theorieën moesten dit fenomeen verklaren. George FitzGerald in 1889 en Hendrik Lorentz in 1892 kwamen onafhankelijk van elkaar tot de Lorentz-FitzGerald contractie hypothese, waarop Albert Einstein later zijn speciale relativiteitstheorie baseerde.
サニャック
新しい理論で、この現象を説明する必要があった。1889 年にはジョージ・フィッツジェラルド (George FitzGerald) が、そして、1982 年には、ヘンドリック・ローレンツ (Hendrik Lorentz) が、互いに独立して、ローレンツ-フィッツジェラルド収縮仮説に到達したが、これは、後にアルベルト・アインシュタイン (Albert Einstein) が、彼の特殊相対論の基礎としたものだった。

Een andere theorie was de emissie theorie van Walter Ritz. Volgens deze theorie is de snelheid van het licht relatief ten opzichte van de snelheid van de lichtbron. In 1913 publiceerde Willem de Sitter de bevindingen van zijn observaties van dubbelsterren. Hij had bij geen van de sterren de optica|optische effecten waargenomen die uit de theorie van Ritz volgden.
この他に、ワルテール・リッツ (Walter Ritz) による「放射理論」と云う物もあった。この理論に従えば、光の速度は、光源の速度に対し相対的である。1913 年、ウィレム・ド・ジッター (Willem de Sitter) は、連星に間する観測結果を発表した。どの星にも、リッツの理論に従った光学的効果と認められるものはなかった。

Al tussen 1893 en 1896 had Oliver Lodge het idee en de vergelijkingen van het Sagnac-effect. Hij liet een zware schijf roteren boven zijn interferometer die op zandsteen was geplaatst, zodat eventuele ether drag gedetecteerd kon worden. Ook bij zijn experiment trad geen faseverschuiving op, wat de ether drag theorie tegensprak.
既に 1893 年から 1896 年の間に、オリバー・ロッジ (Oliver Lodge) は、サニャック効果と類似したものを着想していた。彼は、発生するかもしれない「エーテルの引きずり (エーテルドラッグ)」が検出できるように、砂岩上に設置した干渉計の上方で重い円盤を回転させた。この実験でも、位相シフトは起こらず、エーテルドラッグ理論は否定された。

[[訳註:"het idee en de vergelijkingen van het Sagnac-effect" が、どうもピンとこないのだが、一応訳を当てておく。]]

In 1913 voerde Sagnac zijn experiment uit waarbij hij zijn interferometer zelf liet roteren, met 2 Hz. Volgens de emissietheorie zou er geen faseverschuiving optreden, aangezien de lichtbron met dezelfde snelheid ronddraaide als de detector. Dat er toch een faseverschuiving werd waargenomen betekende samen met de bevindingen van De Sitter het einde van de emissietheorie.
1913 年、サニャックは、干渉計自体を 2 Hz で回転させる実験を実施した。光源は、検出器と同一速度で回転している訣だから、放射理論によれば、位相シフトは発生しない筈だった。しかしながら、位相シフトは観測され、このことは、ド・ジッターによる結果と併せて、放射理論の破綻を意味した。

Sagnac had de faseverschuiving juist wel verwacht, op basis van de klassieke natuurkunde. Hij beschouwde zijn resultaten als een bewijs van het bestaan van ether. Speciale relativiteit en algemene relativiteit impliceren echter evenzeer dat het Sagnac effect zal optreden. Met andere woorden, het Sagnac effect is zo fundamenteel dat het een gemeenschappelijk fenomeen is van klassieke mechanica en relativistische mechanica.
サニャックは、古典物理学を根拠にして、位相シフトを正にその通りに予測していた。彼は、この結果を、エーテルの存在の証拠とみなした。それにも関わらず、特殊相対論と一般相対論とのどちらからでも、サニャック効果が起こるべきことが導かれる。換言すれば、サニャック効果は、極めて基本的であるために、一つの同じ現象が、古典力学的でも、相対論的力学的でもあるのだ。

Achteraf bleek dat Franz Harress het effect al in 1911 had waargenomen tijdens onderzoek naar Fresnel drag, maar hij schreef het effect aan iets anders toe. Uit zijn experimenten bleek wel dat het effect niet beïnvloed werd door refractie.
後に明らかになったことだが、既に 1991 年に フランツ・ハレス (Franz Harres) が、フレネルドラッグの研究中に、この効果を観測していた。しかし、彼は、この効果の原因を見損なってしまった。この実験から、この効果が屈折に影響されないことが判明した。

[[訳註:"toe|schrijven" 「(...に)帰する」]]

Michelson
In 1925 had Michelson samen met Henry Gale een interferometer gebouwd bij Clearing, Illinois in de Verenigde Staten om de aardrotatie te meten. De afmetingen waren 2010 bij 1113 voet waarbij gebruik werd gemaakt van waterleiding pijpen met een diameter van 12 inch die waren geëvacueerd tot een vauüm van 12 mm kwikdruk. Het experiment bevestigde de verwachte verschuiving van het interferentiepatroon overeenkomend met de aardrotatie.
マイケルソン
1925 年、マイケルソンは、ヘンリー・ゲール (Henry Gale) とともに、地球の自転を測定するため、米国イリノイ州クリアリング近郊に干渉計を建造した。その大きさは、2010×1113 フィートで、12 mmHg まで減圧した直径 12 インチの送水管が用いられた。この実験は、地球の自転に応じて存在すると予測されていた干渉縞のシフトを確認した。

Laser
Met de uitvinding van de laser in 1960 kreeg de optische Sagnac-interferometrie een nieuwe impuls. Militaire en commerciële toepassingen - zoals het ring laser gyrokompas en later het fibre optic gyrokompas, onder andere voor gebruik in traagheidsnavigatie - zorgden voor een enorme technische vooruitgang.
レーザー
1960 年のレーザー発明は、光学的サニャック干渉測定にとり、新たな刺激となった。軍事上及び商業上の利用--例えば、リング・レーザー・ジャイロスコープ及び、その後の光ファイバジャイロコンパス (特に慣性誘導装置 で利用されるもの)--は、巨大な技術的進展を引き起こした。

Opvallend hierbij is dat Sagnac zelf al toepassingen zag voor het naar hem vernoemde effect voor navigatiedoeleinden. Met behulp van drie interferometers - met een oppervlakte van tientallen vierkante meters - zouden de drie rotatie-assen gemeten kunnen worden, het slingeren, stampen en gieren.
ここで注目すべきなのは、サニャック自身が、彼に因んで名付けられたこの効果をナビゲーション・システムに利用することを、既に予想していたことである。数十平方メートルの面積を有する干渉計3つの助けを藉りれば、横揺れ (ローリング)、縦揺れ (ピッチング)、左右揺れ (ヨーイング) の3つの回転軸での測定が可能となる筈だと云うものだった。

Werking
Het Sagnac-effect treedt op in een roterende Sagnac-interferometer. Voor rekenkundig gemak wordt er in dit voorbeeld vanuit gegaan dat het licht volgens een cirkel loopt. Vanuit een lichtbron komt een lichtstraal met golflengte λ in de ring bij punt P waar het gesplitst wordt in beide richtingen. Als de spoel stationair is, is de af te leggen afstand gelijk voor beide lichtstralen, zodat ze beide tegelijk bij P arriveren en de ring weer verlaten zonder faseverschuiving.
動作
サニャック効果は、回転するサニャック干渉計において発生する。計算を簡単にするために、この例では、光が円に沿って進むものとする。光源から来た波長 λ の光線は、点 P でリングの中に入り、そこで2つの方向に分割される。回動台が静止している場合、双方の光線が進むべき道のりは等しいから、両光線は P に同時に到達して、位相シフト無しにリングから出ていく。

[[訳註:"Er wordt vanuit gegaan dat ..." は、「dat 節の内容を仮定する」の意。"Online Dutch Grammar Tutorial:'Er' as a subject" 参照]]
[[訳註:"spoel" は「回動台」と訳しておく。]]


Een observator die niet meedraait met de interferometer neemt geen frequentieverandering waar, alleen het faseverschil. De lichtstraal die in dezelfde richting draait als de interferometer, rood in dit voorbeeld, moet een langere weg afleggen dan de tegengesteld draaiende lichtstraal, blauw in dit voorbeeld. Voor de duidelijkheid is hier een hoekverandering van 30º gekozen, wat een extreem grote waarde is, aangezien de lichtsnelheid zo groot is.
干渉計とともに回転していない観測者は、周波数の変化を認識せず、ただ位相シフトのみを認識する。干渉計と同一回転方向に進行している光線 (例図では赤で表示) は、逆向きの回転方向に進行している光線 (例図では青で表示) よりも長い道のりを進まねばならない。光の速度は非常に大きいので、解かりやすくするために、ここでは角度変化は、極端に大きな値である 30º に選択された。
[[訳註:"meedraait" (meedraaien) は、当然「ともに回転する」と云う意味だろう。]]


Als de ring bijvoorbeeld in de richting van de klok beweegt, dan zal de lichtstraal die in dezelfde richting beweegt een grotere afstand afleggen dan de lichtstraal die zich in de tegengestelde richting beweegt. Hierdoor hebben ze een faseverschil φs, het Sagnac-effect.
リングが、例えば、時計周り方向に回転している場合、同一方向に進行する光線は、逆方向に進行する光線よりも長い道のりを進まねばならない。このために、両光線では、サニャック効果 φs 分だけ位相シフトが起こる。

Een meedraaiende observator neemt niet alleen een faseverschuiving waar, maar ook een frequentie-verandering. De lichtstraal die in dezelfde richting draait als de interferometer, moet een langere weg afleggen en krijgt een lagere frequentie of roodverschuiving. De tegengesteld draaiende lichtstraal legt een kortere weg af en krijgt een hogere frequentie, of blauwverschuiving. Paars en groen zijn de lichtstralen bij een stilstaande interferometer. ともに回転している観測者は、位相シフトだけではなく、周波数の変化も認識する。干渉計と同一回転方向に進行している光線は、ヨリ長い道のりを進みまねばならず、低い周波数、つまり赤方偏移の周波数を獲得する。逆向きの回転方向に進行している光線は、ヨリ短い道のりを進み、高い周波数、つまり青方偏移の周波数を獲得する。干渉計が静止している場合の光線は、紫と緑とで表示してある。

Faseverschuiving
Het licht dat zich in dezelfde draairichting beweegt als de ring, legt een iets langere weg af dan het licht dat zich in de tegenovergestelde richting beweegt. Het arriveert dus later in P.
位相シフト
リングと同一回転方向に進行する光は、反対回転方向に進む光よりも道のりが若干長いため、P に到達するのが遅れる。

De groene staande golf wordt waargenomen bij een stilstaande ring en door een stationaire observator. Een meedraaiende observator zal twee verschillende frequenties waarnemen zodra de ring roteert. Er treedt een roodverschuiving op bij het licht dat zich in dezelfde richting beweegt als de ring. Het licht dat zich in tegengestelde richting beweegt, ondervindt een blauwverschuiving.
緑色の定常波は、静止しているリングの場合は、静止している観測者により観測される。同一回転方向に進行している観測者は、リングが回転しだすとすぐに、2通りの周波数シフトを観測する筈である。リングと同一回転方向に進行する光の場合、赤方偏移が発生する。逆の回転方向に進行する光は、青方偏移を起こす。


De spoel draait met hoeksnelheid ω. Op het moment dat de lichtstralen weer in P aankomen, hebben ze een hoek afgelegd van respectievelijk:

met c als lichtsnelheid en R als radius
waarbij:

回動台は、角速度 ω で回転している。光線が P に戻ってくる瞬間には、それぞれ、次の角度を経過してきている:

ただし、c は光速度であり、R は半径であって:

であるものとする。

Dit geeft:

この結果、次のようになる:

Aangezien v = ω * R volgt hieruit:

v = ω * R であるから、以下が得られる:

Het verschil in afgelegde afstand is:

従って、経過した道のりの差は:

である。

De verschuiving van de interferentie, de Sagnac-fase, is:

干渉のシフト (サニャック位相) は

となる。

Als ω * R << c is, dan kan als benadering geschreven worden:

ω * R << c であるなら、近似値として以下のように書ける:

De laatste formule geldt ook voor interferometers waarbij het licht een driehoekig of rechthoekig pad volgt, als de oppervlakte van de driehoek of vierkant ingevuld wordt. (The Sagnac Effect)
最後の式は、光が三角形又は矩形の経路を取る干渉計に対しても、三角形又は矩形の面積を代入することで、有効となる ("The Sagnac Effect" 参照)。

[[訳註:原文の説明では、L が経路の長さ、A が経路が囲む面積であることが説明されていないので、それを補って読む必要がある読む必要がある。上記パラグラフは、経路が円形でなくても、その経路長及び経路が囲む面積の値を、それぞれ L 及び A に代入すればサニャック効果の値が得られると云うこと。]]
[[訳註:上記の "(The Sagnac Effect)" の部分は、オリジナルでは、上付き数字による参照になっている。]]

Ring laser
Bij een interferometer wordt het licht van buitenaf in de interferometer gebracht. Bij een ring laser is de lichtbron, een [[laser (licht)|laser]], in de ring opgenomen. De ring is gevuld met een medium, over het algemeen een helium-neon mengsel, zodat deze geheel als trilholte fungeert. Als gevolg van de eigenschappen van een laser moet er een integer aantal golflengtes in de trilholte passen en zal er een staande golf in de ring ontstaan.
リングレーザー
干渉計では、光は外部から干渉計内に導かれる。リングレーザーでは、光源であるレーザーがリング内に組み込まれる。リングには、通常ヘリウム・ネオン混合物が媒質として充填されているため、全体として共振器として働く。レーザーの特性の結果として、共振器が波長の整数倍の長さと一致し、リングには定常波が発生しなければならない。

[[訳註:"over het algemeen":「普通」]]

Voor een stationaire observator zal er niets veranderen aan de staande golf als de ring roteert. In tegenstelling tot bij een interferometer treedt er geen faseverschuiving op; het aantal golflengtes in de ring blijft gelijk. Voor een meedraaiende observator verandert de frequentie. Het licht dat in dezelfde richting beweegt als de ring, legt een kortere weg af, zodat de golflengte kleiner wordt. Er treedt een [[blauwverschuiving]] op. Het licht dat zich in de tegengestelde richting beweegt, legt een langere weg af, zodat de golflengte langer wordt. Er treedt een [[roodverschuiving]] op.
静止している観測者にとっては、リングが回転しても、定常波に変化は起こりえない。逆方向に進行しても、干渉計に至るまで、位相シフトは発生せず、リング内に含まれる波長の数は同じままである。同一回転方向に進行している観測者にとっては、周波数は変化する。リングと同一回転方向に進行する光は、道のりが短くなり、波長が短くなって、青方変位が発生する。逆方向に進行する光は、道のりが長くなるので、波長が長くなって、赤方偏移が発生する。

[[訳註:"In tegenstelling" の意味が取りづらいが、一応訳を当てておく。]]

Als de beide lichtstralen samengevoegd worden, resulteert het verschil in frequentie in een zweving.
2つの光線が統合されるなら、その周波数の違いによる「うなり (ビート)」が起こる。

[[訳註:"zweving" は「うなり」。"zweving - WikiWoordenboek" 参照。]]

Aangezien de afgelegde afstand een integer aantal golflengtes moet zijn, geldt:

waarbij n een integer getal is. Als de afgelegde afstand verandert met ΔL dan verandert de golflengte met:

経過した道のりは、波長の整数倍でなければならないから、次のように記される:

ここで、n は整数。進行した道のりが ΔL だけ変化するなら、波長も以下の分だけ変化する:


[[訳註:この節「リングレーザー」の以下の内容、特に式は、混乱していて、殆ど読むに値しない。]]

De frequentieverandering is:

そこで、周波数の変化は:

となる。

[[訳註:この式は意味不明。記号 v が使われているが、ここで、回転速度 v がでてくる謂われはなく、周波数でなければならない。あるいは、参考にした本に記号 ν (ギリシャ文字「ニュー」) が書いてあったものを読み違えたか? (訳文の方では ν を採用した)。第2辺と第3辺との間は、等号ではないだろう。]]

Aangezien de twee lichtstralen dezelfde frequentieverandering ondergaan, maar in tegengestelde richting, wordt de zwevingsfrequentie:

2本の光線には、方向は逆になるが、同一の周波数偏移が起こるので、「うなり」の周波数は:

となる。

[[訳註:この式も意味不明。記号 v は、やはり ν とすべき。しかも、この式で求められているのは、Δν であるので、わざわざ f 等と云う紛わらしい記号を使っている意味が分からない。そして、「ダメ押し」と言いたいのは、この式の値の値は、この節のような訣の分からない計算をしなくても、前節の最後の式を 2π で割れば簡単に得られると云うことだ。]]

De resonantie conditie is:

共振の条件は次の通り:

[[訳註:この式は、唐突過ぎて、何のために書かれたのか不明。あるいは、Δω/ω ≈ Δν/ν 或いは、Δν/ν ≈ ΔL / L のつもりか?]]

Doordat de de frequentie van licht extreem hoog is, is dit frequentieverschil aanmerkelijk groter dan het verschil in afgelegde afstand. Hierdoor is de schaalfactor veel groter dan die van een Sagnac-interferometer.
光の周波数は極めて高いので、周波数のズレは、進行した道のりのズレに比べて相当大きくなる。このため、拡大率が、サニャック干渉計の場合よりも非常に大きくなる。

[[訳註:このセンテンスも、意味不明。この稿では ω は、光の周波数 (又は、角振動数) ではなく、円盤の角速度である。安定発振 (ロックイン?) の条件を表わした式とするなら、文脈とは無関係だろう。逆に、もし光の振動数 (又は、各振動数) のつもりで使われているとするなら、サニャック効果の一般的な式として、レーザーリングだけでなく、干渉計にも当てはまる。ひとつ前のセンテンスの式が、Δν/ν ≈ ΔL / L のつもりだったら、一応つながるが、ここで問題にすべきなのは、ΔL ではなくて、Δω だろう。]]

Universaliteit van het Sagnac-effect
De universaliteit van het Sagnac-effect blijkt uit het feit dat het niet alleen opgaat voor lichtgolven, het geldt voor alle elektromagnetische golven. Daarnaast is in experimenten aangetoond dat het ook geldt voor Cooper-paren (1965), neutronen (1984), 40Ca atomen (1991), elektronen (1993) en superfluïde vloeistoffen en ionen ([[1997]]).
サニャック効果の普遍性
サニャック効果が、光の波動だけでなく、全ての電磁波に成立すると云う事実から、この効果の普遍性が明らかになっている。それ以外にも、サニャック効果が、クーパー対(1965 年)、中性子(1984 年)、40Ca 原子(1991 年)、電子 (1993 年)、そして超流動体及びイオン(1997 年)にさえ当てはまることが実験により証明された。

De Compton golflengte is:

waarbij h de constante van Planck is en m de rustmassa is van een deeltje. Ingevuld in de eerdere formule van het Sagnac-effect geeft dat:

コンプトン波長は、hプランク定数m を粒子の静止質量とすると:

だから、上記のサニャック効果の式に代入すると、次の式が得られる:

Door het enorme verschil in massa met fotonen is de schaalfactor veel groter dan bij optische interferometers. (ref: Ring-laser tests of fundamental physics and geophysics, G.E. Stedman, 29 Januari 1997)
光子とは質量が大きく異なるため、光干渉計の場合よりも、拡大率が非常に大きくなる (Ring-laser tests of fundamental physics and geophysics, G.E. Stedman, 29 Januari 1997 参照)。

    関連記事 (本サイト内):
  1. nouse: 英語版ウィキペディア "Sagnac effect" 訳文
  2. nouse: ドイツ語版ウィキペディア "Sagnac-Interferometer" 訳文
  3. nouse: フランス語版ウィキペディア "Effet Sagnac" 訳文
  4. nouse: 一般相対論によるサニャック効果の導出

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